量子力学和经典力学的主要区别在于测量过程在理论上的地位。
在经典力学中，测量过程的位置是……物理系统的位置和动量可以无限精确地确定。
至少在理论上，系统本身的测量没有影响，可以无限精确。
在量子力学中，测量过程本身对系统有影响。
为了描述可观测量的测量，系统的状态需要被线性分解为可观测量特征态的集合。
测量过程的线性组合可以看作是对这些本征态的投影。
测量结果对应于投影本征态的本征值。
如果我们对系统的每个无限副本进行一次测量，我们就可以得到所有可能测量值的概率分布。
等于相应本征态系数的绝对平方，可以看出，对于两个不同的物理量，测量顺序也可能直接影响其测量结果。
事实上，不相容的可观测值就是这样的不确定性。
最着名的不相容可观测值是粒子的位置和动量，它们的不确定性的乘积大于或等于普朗克常数的一半。
海森堡在[进入年份]发现了不确定性原理，也被称为不确定正常关系或不确定正常关系。
它是指由两个非交换算子表示的机械量，如坐标、动量、时间和能量，它们不能同时具有确定的测量方法。
测量的精度越高，测量的精度就越低。
这表明，由于测量过程对微观粒子行为的干扰，测量序列是不可交换的。
这是微观现象的基本定律，实际上就像粒子的坐标和动量。
物理量不是固有的，等待我们测量。
恐怕他们无法处理这些信息。
测量不是一个简单的反映过程，而是一个变化的过程。
它们的测量值取决于我们的测量方法，测量方法的互斥会导致不确定性。
概率可以通过将状态分解为可观测本征态的线性组合来获得。
可以获得每个本征态中状态的概率幅度。
该概率振幅的绝对值平方是测量本征值的概率，也是系统处于本征状态的概率。
它可以通过将其投影到每个本征态上来计算。
因此，对于一组相同的系统，可以测量到相同的可观测量。
除非系统已经处于可观测量的本征态，否则从大地测量中获得的结果通常是不同的。
在系综内处于相同状态的每个系统都可以使用相同的方法进行测量，以获得测量值的统计分布。
所有实验都面临着量子力学中的测量值和统计计算问题。
量子纠缠通常是指由多个粒子组成的系统的状态，这些粒子不能被分离成单个粒子的状态。
在这种情况下，单个粒子的状态称为纠缠。
纠缠粒子具有与直觉相悖的惊人特性。
例如，测量一个粒子会导致整个系统的波包立即崩溃，这也会影响与被测粒子纠缠的另一个遥远粒子。
这种现象并不违反狭义相对论。
根据狭义相对论，在量子力学的层面上，在测量之前，你无法定义真实的粒子。
目前，它们仍在观察它们的母体，但在测量之后，它们将摆脱量子纠缠和量子退相干。
作为一种基本理论，量子力学应该应用于任何大小的物理系统，这意味着它不限于微观系统。
因此，它应该提供向宏观系统的过渡。
量子现象的存在提出了一个问题，即如何从量子力学的角度解释宏观系统的经典外观，特别是当靠在椅子上时。
特别难以直接看到量子力学中的叠加态如何应用于宏观世界。
次年，爱因斯坦在给马克斯·玻恩的信中提出了如何从量子力学的角度解释宏观物体的定位。
他指出，量子力学现象太小，不容易解决。
另一个解释这个问题的例子是施罗德的思想实验？薛定谔提出的猫？丁格。
直到今年年初左右，人们才开始真正意识到上述思想实验是不切实际的，因为它们忽略了与周围环境不可避免的相互作用。
已经证明，叠加态很容易受到周围环境的影响。
例如，在双缝实验中，电子或光子与空气分子的碰撞或辐射的发射会影响对衍射形成至关重要的各种状态之间的相位关系。
在量子力学中，这种现象被称为量子退相干，它是由系统状态与周围环境之间的相互作用引起的。
这种相互作用可以表示为对方故障状态的每个系统状态和环境状态的校正。
结果是，只有考虑到整个系统，即实验系统环境、系统环境和系统叠加，才能有效。
然而，如果我们只孤立地考虑关元如在下午实验中的系统状态，那么这个系统的经典分布就只剩下了。
量子退相干是当今量子力学解释宏观量子系统经典性质的主要方式。
量子退相干是实现量子计算机的最大障碍。
Pierre需要多个量子态在量子计算机中尽可能长时间地保持叠加，而退相干时间是一个非常大的技术问题。
理论进化论，但让进化论广播理论的产生和发展。
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